БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (ЛУ)
В качестве теплоносителя в Л. о. используются горячая вода (преимущественно), пар, горячий воздух и электроэнергия, с помощью которых нагреваются греющие элементы (например, кабель, проложенный в ограждающей конструкции). Отопительные приборы при Л. о. часто совмещают с перекрытием отапливаемого помещения (рис.); при этом обогревается пол вышележащего этажа. В целях устранения дискомфорта для находящихся в помещении людей температура поверхности пола должна быть не выше 26 °С. При размещении отопительных приборов под потолком плоская, отдающая тепло поверхность называется отопительной панелью. Системы отопления с такими приборами иногда называется панельно-лучистыми. Имеются системы Л. о., в которых нагревание потолка, передающего тепло в помещение, производится подаваемым (под потолком) в помещение горячим воздухом. Системы Л. о. с отопительными панелями в летнее время могут использоваться для радиационного охлаждения помещений, для чего по трубам, где зимой проходил теплоноситель, пропускается холодная вода. При этом необходимо, чтобы температура выходящей в помещение поверхности охлаждения (для исключения конденсации на ней влаги) была выше температуры точки росы воздуха в помещении. Когда же отопительные панели не используются для летнего охлаждения помещений, а теплоноситель имеет высокую температуру, целесообразно эти панели размещать вертикально, в частности в наружных стенах. Такое расположение панелей в СССР получило наибольшее распространение (см. Панельное отопление).
Лит.: Миссенар Ф.-А., Лучистое отопление и охлаждение, перевод с французского, М., 1961.
И. Ф. Ливчак.
Разрез перекрытий помещения с панелями лучистого отопления, обогреваемыми: а — горячей водой или паром; б — горячим воздухом; в — электроэнергией; 1 — перекрытие помещения (из железобетона); 2 — вмонтированные в перекрытие стальные трубы, по которым проходит горячая вода или пар; 3 — каналы (оставляемые при формовании перекрытия), по которым проходит горячий воздух; 4 — греющий электрический кабель.
Лучистое равновесие
Лучи'стое равнове'сие в атмосферах звёзд, состояние звёздной атмосферы, при котором перенос энергии в ней осуществляется лучеиспусканием, причём каждый элемент объёма атмосферы излучает столько же энергии, сколько и поглощает. Предположение о Л. р. справедливо для большинства звёзд, так как перенос энергии другими способами (конвекцией и теплопроводностью) играет в звёздных атмосферах меньшую роль. Определение физических условий в атмосфере при Л. р. сводится к совместному решению уравнений переноса излучения и лучистого равновесия. К ним добавляется уравнение механического равновесия атмосферы под действием силы притяжения и сил газового и светового давления. Делается также допущение о термодинамическом равновесии при собственной температуре в каждом месте. Решение указанных уравнений позволяет определить изменение плотности и температуры с глубиной, а также поле излучения в атмосфере звезды. В частности, при этом находится распределение энергии в непрерывном спектре звезды. Сравнивая вычисленное таким путём распределение энергии в спектре с наблюдённым, проверяют правильность принятой теории.
При теоретическом определении линейчатых спектров звёзд в уравнении Л. р. учитывается перераспределение излучения по частотам внутри линии. Теория даёт возможность найти профиль спектральной линии, а также её эквивалентную ширину, то есть ширину соседнего участка непрерывного спектра, энергия в котором равна полной энергии, поглощённой в линии. Большое значение имеет зависимость эквивалентной ширины от числа поглощающих атомов (так называемая кривая роста), использование которой позволяет определить химический состав звёздных атмосфер. По профилям линий можно судить о вращении звёзд, о наличии в их атмосферах магнитных полей и других эффектах. Особое место в теории Л. р. занимает исследование звёзд с яркими линиями в спектрах. Такие спектры возникают в оболочках, выбрасываемых различными нестационарными звёздами (новыми, звёздами типа Be и другими). См. также Звёзды.
Лит.: Соболев В. В., Курс теоретической астрофизики, М., 1967; Иванов В. В., Перенос излучения и спектры небесных тел, М., 1969.
В. В. Соболев.
Лучистые грибки
Лучи'стые грибки', лучистые грибы, группа микроорганизмов, занимающая промежуточное положение между бактериями и грибами; то же, что актиномицеты.
Лучистый теплообмен
Лучи'стый теплообме'н, радиационный теплообмен, осуществляется в результате процессов превращения внутренней энергии вещества в энергию излучения, переноса энергии излучения и её поглощения веществом. Протекание процессов Л. т. определяется взаимным расположением в пространстве тел, обменивающихся теплом, свойствами среды, разделяющей эти тела. Существенное отличие Л. т. от других видов теплообмена (теплопроводности, конвективного теплообмена) заключается в том, что он может протекать и при отсутствии материальной среды, разделяющей поверхности теплообмена, так как осуществляется в результате распространения электромагнитного излучения.
Лучистая энергия, падающая в процессе Л. т. на поверхность непрозрачного тела и характеризующаяся значением потока падающего излучения Qпад, частично поглощается телом, а частично отражается от его поверхности (см. рис.).
Поток поглощённого излучения Qпогл определяется соотношением:
Qпогл = А Qпад,
где А — поглощательная способность тела. В связи с тем, что для непрозрачного тела
Qпад = Qпогл + Qoтр,
где Qoтр — поток отражённого от поверхности тела излучения, эта последняя величина равна:
Qoтр = (1 — А) Qпад,
где 1 — А = R — отражательная способность тела. Если поглощательная способность тела равна 1, а следовательно, его отражательная способность равна 0, то есть тело поглощает всю падающую на него энергию, то оно называется абсолютно чёрным телом.
Любое тело, температура которого отлична от абсолютного нуля, испускает энергию, обусловленную нагревом тела. Это излучение называется собственным излучением тела и характеризуется потоком собственного излучения Qсоб. Собственное излучение, отнесённое к единице поверхности тела, называется плотностью потока собственного излучения, или лучеиспускательной способностью тела. Последняя в соответствии со Стефана — Больцмана законом излучения пропорциональна температуре тела в четвёртой степени. Отношение лучеиспускательной способности какого-либо тела к лучеиспускательной способности абсолютно чёрного тела при той же температуре называется степенью черноты. Для всех тел степень черноты меньше 1. Если для некоторого тела она не зависит от длины волны излучения, то такое тело называется серым. Характер распределения энергии излучения серого тела по длинам волн такой же, как у абсолютно чёрного тела, то есть описывается Планка законом излучения. Степень черноты серого тела равна его поглощательной способности.
Поверхность любого тела, входящего в систему Л. т., испускает потоки отражённого излучения Qoтр и собственного излучения Qcoб; суммарное количество энергии, уходящей с поверхности тела, называется потоком эффективного излучения Qэфф и определяется соотношением:
Qэфф = Qoтр + Qcoб.
Часть поглощённой телом энергии возвращается в систему в виде собственного излучения, поэтому результат Л. т. можно представить как разность между потоками собственного и поглощённого излучения. Величина Qpeз = Qcoб — Qпогл называется потоком результирующего излучения и показывает, какое количество энергии получает или теряет тело в единицу времени в результате Л. т. Поток результирующего излучения можно выразить также в виде Qpeз = Qэфф — Qпад, то есть как разность между суммарным расходом и суммарным приходом лучистой энергии на поверхности тела. Отсюда, учитывая, что Qпад = (Qcoб — Qpeз) / А, получим выражение, которое широко используется в расчётах Л. т.:
.
Задачей расчётов Л. т. является, как правило, нахождение результирующих потоков излучения на всех поверхностях, входящих в данную систему, если известны температуры и оптические характеристики всех этих поверхностей. Для решения этой задачи, помимо последнего соотношения, необходимо выяснить связь между потоком Qпад на данную поверхность и потоками Qэфф на всех поверхностях, входящих в систему Л. т. Для нахождения этой связи используется понятие среднего углового коэффициента излучения, который показывает, какая доля полусферического (то есть испускаемого по всем направлениям в пределах полусферы) излучения некоторой поверхности, входящей в систему Л. т., падает на данную поверхность. Таким образом, поток Qпад на какие-либо поверхности, входящие в систему Л. т., определяется как сумма произведений Qэфф всех поверхностей (включая и данную, если она вогнутая) на соответствующие угловые коэффициенты излучения.
